JPH07502818A

JPH07502818A - 岩芯特性の測定装置

Info

Publication number: JPH07502818A
Application number: JP5512259A
Authority: JP
Inventors: ハンリー　ピーター; マックドゥーガル　イアン　リーチ; ヘンズリー　ディヴィッド　ジョン
Original assignee: オックスフォード　インストルメンツ　（ユーケイ）　リミテッド
Priority date: 1992-01-13
Filing date: 1993-01-12
Publication date: 1995-03-23
Also published as: CA2127889A1; NO942616L; NO306428B1; EP0621954B1; CA2127889C; EP0621954A1; DE69319890T2; ATE168783T1; US5525904A; DE69319890D1; NO942616D0; WO1993014413A1

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるため要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】台芯特性の測定装置本発明は、例えば油保有岩の特性の評価を行うために台芯の特性を測定する装置に関する。

核磁気共鳴（ＮＭＲ）技術を使用することによって多孔性のような油保有岩の特性を監視することができることは周知である。在来では、抗日からの台芯の試験試料を取出し、次いで分析のために遠隔の実験室へ送る。しかしながら、これは時間がかかり、分析前に台芯が損傷する虞がある。従って、抗井点で台芯についてＮＭＲ分析を行うことが提案された。この種類の装置の例は米国特許第４８８５５４０号に記載されている。この場合、台芯試料を個々のトラフに入相へ電磁石の極間で搬送ローラにより高周波コイルを介してこれらの台芯試料を送る。このコイルは在来のように脈動され、台芯試料についての種々の在来のＮＭＲ分析を行うために受信コイルとして使用される。

この公知の方法では、多くの問題が生じる。１つの特定の問題は、大きいフリンジ磁場が磁石により発生されると言う点であり、これは装置を抗口点で使用しているときに特に望ましくない。この状況において、設備に近い大きい鉄塊がフリンジ磁場を受け、その結果、作用領域に於ける磁場の一様性を著しく低下させる傾向があり、また近くの敏感な器具がフリンジ磁場により影響される。

在来の方法で生じる他の問題は、台芯の全断面についてＮＭＲ分析が行なわれて、表面領域の損傷の可能性により誤った結果を生じると言う点である。

本発明によれば、台芯の特性を監視する装置は、ＮＭＲ実験を行うことができるのに十分に一様である作用領域内の磁場を発生させる被覆永久磁石と、磁石をまわりに配置した経路に沿って台芯を搬送する手段とを備えており、台芯が磁場の作用領域を通り、作用領域における台芯の部分についてＮＭＲ実験を行う手段を備えている。

この新規な改良方法では、フリンジ磁場の問題を解決し、台芯の小さい中央部分を分析することが可能であり、外側領域の損傷を回避する装置を提供した。

磁気共鳴像形成のための被覆永久磁石構造体は以前に述べられている。材料使用量の点で最もコンパクトで且つ経済的な構造体はＥ、ポテンジアニ（Ｐｏｔｅｎｚｉａｎｉ）およびＨ，Ａ、レウポルド（Ｌｅｕｐｏｌｄ）により述べられたものである（磁気学マグの電気／電子エンジニア協会会報２２巻、１０７８〜１０８０頁、１９８６年）。

これらの構造体はその外側のまわりの起磁力（ｎｏｒ）に対向するために被覆磁石を使用している。これは、永久磁石の材料を最も効果的に使用し、作用領域において最も良好な磁場の一様性を得るように磁束の漏れを防ぐ効果がある。しかしながら、これらの以前の構成は本発明の分野、すなわち、台芯の分析には適用されておらず、また被覆永久磁石が小さいフリンジ磁場の利点をもたらし、且つ中央の芯領域についてＮＭＲ分析を達成することができるということが確かに認められていなかった。

一例では、磁石は箱形状を有しており、これは、台芯を搬送する方向に磁石の軸線に沿って延びる鞍部領域を有する磁石の鉄心内に磁場分布を発生することが可能であり、この鞍部領域が台芯の表面と整合でき、かくして台芯の中央領域についてＮＭＲを行うことができるので、特に有利である。

他の例では、磁石はＵ字形またはＣ字形を有する。この場合、Ｕ字形の湾曲部は、磁束がＵ字形のアーム間に構成された作用領域を通る６ａ磁場を発生する永久磁石を有するのがよい。磁石組立体の寸法は下記式が成立するように選択される。

上記式中、Ｌ、はアーム間の隙間の長さであり、Ｌ、は磁石の長さであり、Ｂ、は磁石の残留磁場であり、Ｂ１は隙間における磁場である。

下記の数理解析は磁石材料の量を最小にするための上記式の誘導を示している。

磁場、　Ｈエルステッド　Ｈｃ保磁力磁束密度、　Ｂガウス　Ｂ、残留磁場磁化、　Ｍガウス長さ　Ｌセンチメートル面積　Ａ平方センチメートル起磁力　Ｆ＝＝ｆＨｄＬ　エルテッド−ｃｍ磁束　φ＝ｆＢｄＡマックスウェルラスき符号：ｍ　磁石ｇ　隙間磁束連続性Ｂ、　Ａ、二Ｂ、ＩＡ− 実際、磁束の漏れを考慮しなければならない。被覆技術はこの漏れを最小にするはずであるが、磁場領域への有用な接近により、いくらかの漏れを引き起こす。

Ｂｔ　Ａｘ−ｅ　Ｂｌ−Ａ−（ｏ　＜　ｅ≦１）Ｕ字形磁石の場合、ｅは０．５としてよい。

漏れを評価だめの式を文献でめることができるが、変更例として、興味ある幾何学的配置について、有限要素の算出値と分析値との比較により、漏れを引き出す。

アンペールの法則電流のない場合、回路のまわりの起磁力（ｍｍｆ）はゼロになる。すなわち、Ｈ，Ｌ、＋Ｈ，Ｌｌ−−Ｈ，Ｌ。

しかしながら、Ｂ＞Ｈであるようにアームの材料（例えば、鉄）が飽和されていない場合、鉄中の起磁力（ｍｍｆ）を無視することができ、鉄は起磁力に対する短絡として作用する。

永久磁石の内側では、Ｂ、＝ＨＩＩ十Ｍである。

「硬質」材料（ＮｄＦｅＢ　、　ＳｍＣｏ等）の場合、Ｍ＝一定−Ｂ、（ＩＨ，ｌ＜ｈｃ）である。

これとアンペールの法則と比較することにより、下記式が得られる。

Ｂ、＝Ｂ、−Ｈ，Ｌ、／Ｌ。

隙間については、Ｂ、＝Ｈ，である。従って、磁束の連続性から、下記式が得られる。

Ｂｇ　（１＋ｅ−Ａ、Ｌ　／Ａｓ　Ｌ＋ａ　）＝ｅ−Ａｍ　／Ａｔ　・Ｂ。

この式により、装置を設計することができる。

最適化大きい磁石では、永久磁石の体積を最小にすることを望む。慣例的には、これは最大エネルギ点を通る磁化曲線上に「荷重線」を構成することによってなされていた。硬質磁気材料を使用することにより、より啓発的な解決法を可能にする。

上記式を磁石および隙間の体積Ｖ＝ＡＬに換算して、また磁石の長さ対隙間の長さの比Ｘに換算して書き直すことができる。その場合、下記式が得られる。

磁石の材料の体積を最小にする場合、下記式のようになる。

Ｌ、／Ｌ、＝Ｂ、／２Ｂ。

代表的な結合ＮｄＦｅＢの磁石材料の場合、Ｂ、＝６８００ガウス、Ｈｃ＝５８００エルステッドである。従って、１．５キロガウスの磁石の場合、磁石は隙間の長さの約半分であるべきである。なお、この分析は特定の幾何学的配置とは無関係である。

被覆磁石被覆磁石の目的は、対向する起磁力を生じることによって望む方向に磁束を「押す」ことである。これらの磁石は基本的には作用領域にいずれの磁場も生じないが、磁束の漏れを阻止し、従って磁場の強さおよび主磁石／極部片組立体により発生される磁場の一様性の両方を高める。

被覆磁石内では、Ｂ＝Ｏであるので、Ｈ，＝Ｈｃである。

隙間においては、対向されるべき起磁力はＨ，Ｌ、＝Ｂ、Ｌ、であるので、被覆磁石の厚さは下記式のごとくである。

Ｌｃ、、ｄ＝Ｌ、Ｂ、／Ｈ。

Ｕ字形磁石の一例では、永久磁石は磁化方向がＵ字形の湾曲部に沿って延び、Ｕ字のアームを通り且つアーム間の隙間を横切って循環するような磁場を発生する。

他の例では、永久磁石は、磁化方向がＵ字のアームと実質的に平行である磁場を発生し、磁束はＵ字のアーム間の隙間内に構成された作用領域の中へ入り、アームを経て戻る。

これは特定の利点を有するＵ字形またはＣ字形磁石の新規な構成である。

不可欠ではないが、好適な構成では、強磁性極部片が作用領域に面した方の永久磁石の面に沿って設けられている。極部片を使用することにより、永久磁石の変化による作用領域内の非一様性を一様にするのを助ける。

極部片は平らな形態を有することができるが、好ましくは、隙間を通る異なる磁束経路の透過を調整することによって磁場の一様性の一層の制御を行うように例えば三角形の横断面を有する形状である。

上記Ｕ字形磁石の各々は磁束の漏れに因るいくつかの端効果を受ける。これは、磁石組立体の端部に補正磁石を設けることによって減じることができ、これらの補正磁石の磁化方向は組立体の永久磁石の磁化方向と実質的に平行である。

台芯を搬送する手段は、例えば米国特許第４８８５５４０号に記載の種類の任意の適当な形態のもの、コンベヤベルト等であることができる。

添付図面を参照して本発明による装置の幾つかの例を以下に説明する。

第１図は装置の一例の概略図である。

第２図ないし第５図はそれぞれ第１図に示す装置に使用するための箱形磁石の平面の中央を通る横断面図、部分長さ方向断面図、横断面図および長さ方向断面図である。

第６図および第７図は第２図ないし第５図に示す箱形磁石内の磁場分布の変化を示している。

第８Ａ図および第８Ｂ図は第２図ないし第５図の箱形磁石内のＹ方向における磁場分布を示す三次元プロットである。

第９図および第１Ｏ図は第１図に示す装置に使用するためのＵ字形磁石の２つの例の斜視図である。

第１１図は第１０図の例の変更形態の倒立面図である。

第１２図は第１０図の例の更に変更された形態の概略平面図である。

第１図は抗日において台芯を取り扱う装置を概略的に示している。１組のローラｌが設けられており、それらのまわりには、数組の搬送ベルト２が同伴され、これらのベルト２は矢印４の方向に台芯３を搬送するように移動される。各台芯は５．０８ｃｍ〜８．８９ｃｍ　（２〜３．５インチ）の直径を有する。中央のコンベヤ２のまわりには、台芯３が搬送の際に通る磁場を作用領域（以下に説明）に発生するように永久磁石５が位置決めされている。作用領域内の磁場についての代表的な磁場強さは、１時間の持続時間にわたる１０ｐｐｍの安定性で、４７０ガウスである。作用領域の均質性はＲＴシムを使用して約１００　ｐｐＨｌである。（第１図に示すように垂直である）主磁場方向を発生させるために、円筒形巻型６が勾配コイル（図示せず）を支持しており、この勾配コイルの強さは２０ガウス／ｃｍである。この装置は制御装ａｔｏｏにより制御される。制御装置１００は、なかでも、勾配磁場の脈動、主磁場のノミング（ｓｈｉｍｍｉｎｇ）　、高周波パルスの送信および受信、およびＮＭＲデータの処理を制御する。制御装置はオッラスフォードインスツルメント社により製造販売されているＱＰ２ＯＮＭＲ分析器に厳密に基づいており、従って詳細には説明しない。

必要なＮＭＲ実験を行うためには、高周波プローブまたはコイルが、コンベヤ２に沿って通っている台芯３の中心軸線と同軸に巻型６に設けられる。このコイルは送信コイルおよび受信コイルの両方として作用する。

磁石５は様々な形態を採ってもよいが、好適な実施例では、第２図ないし第５図に示すように箱形磁石である。箱形磁石はその対向側部に設けられた２層の永久磁石１Ｏ１１１を備えており、各磁石１０．１１の磁化方向は第２図でわかるようにＹ方向である。磁石１０はそれらの内面がそれぞれの側部片Ｉ２により接合されている。使用中、主磁場シムコイルを支持する一対のシムコイルキャリア１３が側部片１２間に延びており、これらのキャリア１３は数組の隔置ねじ１４により支持されている。また、シムコイルキャリア１３の背後には、鉄シム部片１５が位置決めされている。

数組の永久磁石１Ｏ１ＩＩ間に一対の軟鋼極部片１６が延びており、これらの極部片１６は磁石１Ｏ１１１とで主箱形磁石を構成している。

各極部片１６は１組の永久被覆磁石１７を支持しており、それらの幾つかの磁化方向を図面に示しである。更に、磁石１１の表面には、成形被覆磁石１８が設けられている。これらの被覆磁石はアルミニウム合金端板１９により適所に保持されている。

磁石の長さ方向端部はそれぞれのアルミニウム合金地被覆キャリア２０により閉じられている。

第４図および第５図は箱形磁石をより概略的に示している。

第６図は（第２図および第３図に示すように）原点を作用領域の中心としたＹ− Ｚ平面における磁場のＹ成分の変化を示しており、磁場の変化が原磁場から約１２　ｃｍの半径で鞍部を示していることはわかる。

第７図はＸ−Ｙ平面における磁場の変化を示している。

磁場の鞍部形状は第８Ａ図でよりはっきりわかる。作動中、台芯は磁場分布に対して第８Ｂ図に示すように位置し、作用領域は１０１で示しである。

第２図ないし第５図に示す箱形磁石の場合、磁場についての鞍形状の発生はＮＭＲ実験に応答する核を成る程度まで台芯の中間部に向けて局部化する。従って、これにより、芯の潜在的に損傷された外面を回避することによって従来技術の問題の幾つかを解消する。例えば、ピータＧ、モリスによる教本「医学および生物学における核磁気共鳴像形成」セクション３・２・２に記載のように、在来の局所磁気共鳴（ｔ、　ＩＬ　ｒ、　）を使用することによってなお一層の局部化を達成することができる。使用するパルスシーケンスは、例えば、オッラスフォードインスツルメント社製のＱＰ２０分析器で実施したように在来の形態のものであるのがよい。他の適当なパルスシーケンスは、米国特許第４８８５５４０号に記載されており、いずれの場合にも、当業者には明らかであろう。

第９図ないし第１２図は磁石５についての多くの変更構成を示している。

第９図に示す磁石は一対のアーム５１．５２が中間部分５３に連結された概ねＵ字形またはＣ字形を有している。湾曲部分５３は永久磁石５４を備えており、この永久磁石５４は一体であってもよく、或いは、磁化方向Ｍが両アーム５１．５２の平面と直角であるように配列された小さい永久磁石ブロックで作られてもよい。各アーム５１．５２は平らな鉄部片５５．５６により構成され、更に他の鉄部片５７．５８により永久磁石５４に連結されている。

アーム５１．５２間に構成された隙間内の磁石５４による磁束をめるために、各アームには、その外面に被覆磁石５９が設けられており、湾曲部分５３の外面には、上記文献により詳細に記載のようにテーパ形状を有する被覆磁石６１が設けられている。その組立体のまわりには、隙間への開口部を残してできるだけ全面的な被覆をなすように追加の被覆磁石部分６２が設けられている。第９図でわかるように、隙間内の主磁束は、通常は球状である作用領域を６３方向に通る。

この例では、被覆磁石は負のＸ方向および両Ｙ方向における磁束の漏れを防ぐ。

正のＸ方向にいくらかの被覆が設けられており、この図には示していないが、同様な部分被覆を両Ｚ方向に適用することができる。しかしながら、正のＸ方向および両Ｚ方向に磁束の漏れが起こる。磁場の一様性に対するその作用は、磁石の寸法ａおよびｂを興味ある領域のサイズより非常に大きくすることによって、或いは後述のように、有限の長さについての補正を適用することによって未然に防ぐことができる。

永久磁石５４を構成する磁気材料の量は上記式ｌを満足するように選択され、第９図でわかるように、１．５にガウスの磁石５４の場合、この磁石は、上記Ｂ、およびＨ，−の値に基づいて、隙間の長さＬｇの約１／２である長さＬｍを有している。

第１０図は片面磁石として知られている他のＵ字形磁石を示している。この磁石はアーム７１．７２間に延びる永久磁石７０により構成されている。アーム７１．７２内には、被覆磁石７３．７４が設けられており、全体が鉄ケーシング７５により取り囲まれている。アーム７１．７２間の隙間に面した方の永久磁石７０の面には、平らな鉄製極部片７６が位置決めされている。この場合、磁束は磁石７０からアーム７Ｉ、７２間の隙間に直接入り、作用領域を通り、次いで磁石７０に戻る前にアーム７１．７２に外方に入る。この構成は、調査すべき領域がＹＺ平面と平行にある比較的平らな形状である場合に特に有利である。

第１Ｏ図の例では、極部片７６は平らに即ち平面状に示されている。極部片を第１１図に７６°で概略的に示すように成形することによって、隙間内の磁場の一様性のいくらかの向上を達成することができる。

第９図および第１Ｏ図の例の両方における幾らかの磁場の漏れが正および負のＺ方向に起こる。これは、追加の永久磁石の形態の補正部片を磁石組立体の端部に追加することによって減じることができる。これを第１０図の例については第１２図に概略的に示してあり、この例では、第１０図に示す磁石組立体の各端部の横側に立方形補正磁石７７．７８が位置決めされている。第９図の例の場合、アーム７１．７２の各端部の横側に立方形磁石（合計４つのこのような磁石）が設けられている。

第１２図の例における補正部片の作用を示すために、下記のティラー級数により説明されるように興味ある領域近くの点における磁場を考察する。

目的は、磁場導関数ａＢＸｌａＸ、ａ”ＢＸ／ａＸ”、ａ２ＢＸ／ａＹ”に対する補正部片の寄与が主磁場発生スラブのものに等しく且つ反対であるように補正部片を位置決めすることである。薄いソレノイドの場合におけるように、磁場導関数については、分析式が存在せず、数値手法を使用しなければならない。

しかしながら、「硬質Ｊ磁気材料の使用は、磁化材料全体にわたって磁化が実質的に一様であり、有限要素計算が必ずしも必要ではないことを意味している。むしろ、磁化物質を電流シートによりモデル化することができ、興味ある点における得られる磁場およびその導関数をすばやく算出することができ、繰返し設計法を可能にする。

磁石組立体のいくつかの例を下記表に挙げである。

表１は磁場発生スラブの磁場導関数を示している。

表２は一対の補正部片のうちの１つの部片の寄与を示している。

表３はスラブおよび２つの補正部片よりなる全装置の導関数を示している。

表４はこの装置の磁場プロットを示しており、第１２図はこれらの磁場分布を装置の寸法とともに概略的に示している。

Ｘ　＝　６．ＯＯＯ［！　４．　００１．　Ｙ　＝　Ｏ，ＯＯＯ［！　＋　０００．　Ｚ　＝　０．０００Ｅ　＋　０００ガウスｃｍ度での磁場導関数Ｗ、ｒ、ｔ、Ｘ範囲５．０００　Ｂ　＋　０００ＨＰＦ　Ｂｘ　Ｂｙ　Ｂｚ　Ｂｕ＋ｏｄ０　３．６２２［！＋００２　０．０ＯＯＥ＋ＯＯ００，ＯＯＯ［！４０００　３．６２２［！＋００２１　−１．４００Ｂ＋００１　０．０ＯＯＥ＋−００００，０００Ｅ＋ＯＯＯ（，４００Ｅ＋００１２　３．７４２Ｂ−００１０，０００Ｅ＋０００　０，０００Ｂ４０００　３．７４２Ｂ−００１３３，９１７１１！−００２０，０ＯＯＥ＋０００　０．ＯＯＯ［！＋ＯＯ０３，９１７Ｂ−００２４−１，０２５Ｂ−００２０，０００Ｂ＋０００　０．０００Ｅ＋ＯＯＯ−１，０２５Ｂ−００２ｄＢ４　−１．６６８Ｅ−００２０，０００Ｅ＋ＯＯＯ０９０００１１１＋０００　−１．６６８Ｅ−００２ｄＢ合計　 −３，６２２Ｅ＋００２　０．０ＯＯＥ＋０００　０．０ＯＯＥ＋ＯＯＯ−３，３７５Ｂ＋００１表２Ｘ　＝　５．９４０８　＋　００１．　Ｙ　＝　−４，０００Ｂ　＋　０００．　Ｚ　＝　Ｏ，０ＯＯＥ　＋　０００ガウスｃａｎ度での磁場導関数ｗ、ｒ、ｔ、Ｘ範囲５．０００　Ｂ　＋　０００ＨＪ％　Ｂｘ　Ｂｙ　Ｂｚ　Ｂｍｄｏ　７．６４６Ｅ＋ＯＯ１−１，１８４Ｅ＋００２　０，０ＯＯＥ＋ＯＯ０１，４１０Ｅ＋００２１　７．００５Ｅ＋ＯＯＯ−７，０９０２−００１０，０ＯＯＥ＋ＯＯＯ−３，２０４８＋０ＯＯ２−１，８３１Ｆ！−００１４，８９９Ｂ− ００１０，０ＯＯＥ＋ＯＯＯ−３，３４０［！−００２３−３，５９９２−００２−３，６５０Ｂ−００２０，０ＯＯＥ＋ＯＯ０１，３４８Ｂ−００２４５，８８９Ｂ−００３−２，２００Ｂ−００３０，０００Ｂ＋０００　−７．７５０２ −００４ｄＢ４　９．５８５Ｂ−００３−３，５８１Ｅ−００３０，０ＯＯＥ＋０００　−１．２６１Ｂ−００３ｄＢ合計　１．６８６Ｅ４．００１　−３．４０２ｇ−００１０，０ＯＯＥ＋ＯＯＯ−８，０８１８＋０ＯＯＸ　＝　６．０ＯＯｆＥ　＋　００１．　Ｙ　＝　Ｏ，ＯＯＯ［！　＋　０００．　Ｚ　＝　０．０ＯＯＥ　＋　０００ガウスｃＩ１１度での磁場導関数ｗ、ｒ、ｔ、Ｘ範囲５．０００　［＋　＋　０００順序　Ｂｘ　Ｂｙ　Ｂｚ　Ｂｅａｄｏ　２．０９２Ｅ＋００２　１．４２１Ｅ−０１４０，０ＯＯＥ＋ＯＯ０２，０９２Ｉｌ！＋００２１　１．０２５Ｅ−００２−４，５００Ｅ−０１５０，０００Ｅ＋ＯＯ０１，０２５Ｂ−００２２８，０３１Ｂ−００３−３，６５７Ｂ−０１４０，０００Ｅ＋ＯＯＯ８，０３１ト００３３　−３．２８１Ｅ−００２６，３６６［！−０１５０，０ＯＯＥ＋ＯＯＯ−３，２８１［！−００２４１，５５０Ｂ−００３７，１３０［！−０１４０，０ＯＯＥ＋ＯＯ０１，５５０Ｅ−００３ｄＢ４　２．５２３Ｂ−００３１，１６１Ｅ−０１３０，０００Ｅ＋０００　２．５２３Ｂ−００３ｄＢ合計　−２，０９２Ｅ＋００２　７．１０５Ｅ−０１５０，０ＯＯＥ＋ＯＯＯ−３，２２１Ｅ−００２Ｘ　＝　６．０００Ｅ　＋　００１．　Ｙ　＝　Ｏ，０ＯＯＥ　＋　０００．　Ｚ　＝　Ｏ，０ＯＯＥ　＋　０００ガウスＣｌ１１度での磁場導関数ｗ、ｒ、ｔ、Ｙ範囲５．０００　［！　＋　０００順序　Ｂｘ　Ｂｙ　Ｂｚ　Ｂ＋ｎｏｄ０２．０９２Ｅ＋００２１．４２１Ｅ−０１４０，０００Ｅ＋０Ｏ０２，０９２Ｂ＋００２１　−７．４５１Ｂ−０１０−１，１ＯＩＥ−００２０，０００Ｂ＋０００　０．０ＯＯＥ＋０ＯＯ２−８，０８９Ｂ−００３０，０００Ｅ＋ＯＯ００，０００Ｂ＋０００　−８．０９２Ｂ−００３３０，０００Ｂ−０００−３，３６８Ｒ−００２０，０００Ｂ＋００００．０００Ｂ−０００４１，６７５Ｅ− ００３０，０００Ｂ＋０００　０．０００Ｅ４０００　１．７００１！−００３ｄＢ４　２．７２６Ｅ−００３０，０００Ｅ−００００，０ＯＯＥ＋０００　２．７６７Ｂ−００３ｄＢ合計　−２，２５５Ｂ−００２−１，１５２２−００１０，０ＯＯＥ＋０００　−２．２５２Ｂ−００２磁場プロット　ガウスＣＩ　度Ｚ　＝　０，０ＯＯＥ　＋　０００ｙ　＝　ｏ、ｏｏｏｐ　＋　ｏｏ。

Ｘ　Ｂｘ　Ｂｙ　Ｂｚ　Ｂ＋ｎｏｄ４．０００Ｂ＋００１　２．３００Ｂ＋００２　−３．５５３［！−０１５０，０００Ｅ４０００　２．３００Ｅ＋００２４．５００Ｅ＋００１２．２２８Ｂ＋００２１．９４５Ｅ−０１４０，０ＯＯＥ＋０００２．２２８Ｉ！＋００２５．０ＯＯＥ＋ＯＯ１２，１４５１’！＋００２　−１．７７６１！−０１４０，０ＯＯＥ＋ＯＯ０２，１４５［＋＋００２５．５００Ｅ＋ＯＯ１２，１００［７４００２１，０６６Ｂ−０１４０，０００Ｅ＋ＯＯ０２，１００Ｂ＋００２６．００ＯＬ１００１　２．０９２刷００２　１．４２１Ｂ−０１４０，０００Ｂ＋０００　２．０９２［＋＋００２６．５００１Ｅ＋ＯＯ１２，０８８Ｂ＋００２　１．０６６Ｂ−０１４０，０００Ｅ＋ＯＯ０２，０８８Ｅ＋００２７、０００口４００１　２．０５４８４００２　１．０６６Ｂ−０１４０，ＯＯＯ［＋＋ＯＯ０２，０５４ｔ！＋００２７、５００［！イｏｏｌ　１．Ｑ８３Ｅ＋ｏｏ２　− ４．６１９Ｅ−０１４０，０００Ｂ＋０００　１．９８３Ｆ！＋００２Ｙ−５，０ＯＯＥ　＋　０００Ｘ　ＢＸ　ＩＩＹ　ＢＺ　Ｂｍｏｄ４．０ＯＯＥ＋ＯＯＩ　２．３３３Ｅ＋００２　５．０３１Ｅ４０００　０．０００Ｂ＋０００　２．３３３［＋＋００２４．５００Ｂ＋００１　２．２３５Ｅ＋−００２９，９４８Ｅ４０００　０．０００Ｂ＋０００　２．２３７Ｅ＋００２５．０００１′！＋００１　２．１２１Ｂ＋００２　７．４２８１！＋０００　０．０ＯＯＥ＋ＯＯ０２，１２２Ｂ＋００２５．５００１１００１　２．０７８２＋００２　１．６９２Ｅ＋０００　０．０００Ｅ４０００　２．０７８Ｂ＋００２（ｉ、０００Ｂ＋００１　２．０９２Ｅ４００２　−７．７７３１！−００１，０，０００２＋ＯＯ０２，０９２Ｅ＋００２６、５００旧００１　２．ｌ０４Ｂ＋００２　１．ｌ９７Ｅ→０００　０．．０００Ｒ＋０００　２．１０４Ｅ＋００２７．０ＯＯＥ＋０Ｏ１２，０７５ＩＥ＋００２’５．２６１Ｅ＋０ＯＯＯ，０ＯＯＥ＋０Ｏ０２，０７６Ｆ、＋００２７、５００）Ｅ→００１　１．９９９Ｅ＋００２　０゜１３３旧００００．０ＯＯＥ＋０００　２．０ＯＩＢ＋００２Ｙ　＝　１．０ＯＯＥ　＋　００１Ｘ　ＢＸ　Ｂｙ　Ｂｚ　Ｂｍｏｄ４、０００襲００１　２．４８７Ｂ１００２　１．１８３Ｅ＋００１　０．０ＯＯＥ＋０００　２．４８９Ｂ＋００２４．５００Ｅ＋ＯＯ］　２．２５６Ｂ→００２　２．９８０Ｅ＋００１　０．０００Ｅ＋ＯＯ０２，２７６Ｂ＋００２５．０ＯＯＦ！＋００１　２．００５Ｅ＋００２　１．８３０Ｅ＋００１　０．０ＯＯ１！＋ＯＯ０２，０１３Ｅ＋００２５．５００Ｅ４００１　１．９９０Ｅ４００２　−１．１２５ε１０００　０．０００Ｂ＋０００　１．９９０Ｂ＋００２６．０００Ｂ４００１　２．０９９Ｂ＋００２　−６．５８９１！＋０００　０．０００Ｅ＋ＯＯ０２，１００１Ｅ＋００２６．５００Ｂ＋００１　２．１６７Ｂ＋００２　４．１ｌＯＥ−００１０，０ＯＯＥ＋ＯＯ０２，１６７Ｅ＋００２７．０００Ｅ＋ＯＯＩ　２．１４５ｇ＋００２　１．０９６Ｂ＋ｏｏｌ　Ｏ，０ＯＯＥ＋０００　２．１４８１Ｅ＋００２７．５００Ｅ＋ＯＯ１２，０５１Ｅ＋００２　１．９６４１２＋００１　０．０ＯＯＥ＋ＯＯ０２，０６０Ｅ＋００２Ｙ　＝　１．５００［！　＋　００１Ｘ　Ｂｘ　Ｂｙ　Ｂｚ　Ｂｍｏｄ４．０ＯＯＥ＋００１　３．０８７Ｂ＋００２　２．３１４Ｂ＋００１　＠　０００Ｂ＋０００　３．０９６Ｂ＋００２４．５００ＦＪＯＯ１２，２７３Ｂ＋００２　９．１６４Ｂ＋００１　０．０００Ｅ＋ＯＯ０２，４５１Ｂ＋００２５．０００Ｅ＋ＯＯ１１，５６５［！＋００２　３．５０３Ｅ＋ＯＯＩ　Ｏ，０ＯＯＥ４０００　１．６０４Ｅ＋００２５．５００Ｂ＋００１　１．７８０Ｂ＋００２　−２．３００Ｅ＋ＯＯ１０，０ＯＯＥ＋ＯＯ０１，７９５Ｅ＋００２ａ、ｏｏｏＥ＋ｏｏｔ　２．１７３［！＋００２　−２．５６３Ｂ＋ｏｏｔ　ｏ、ｏｏｏｌ！＋６ｏｏ　２．１８８Ｂ＋００２６．５００Ｅ＋００１　２．３３３ｆ！＋００２　−３．０３５Ｅ＋０００　０．０ＯＯＥ＋０００　２．３３３Ｅ＋００２７．０００Ｅ＋ＯＯ１２，２８７Ｂ＋００２　１，９２２Ｂ＋００１　０．０００Ｅ４０００　２．２９５Ｅ＋００２７．５００Ｂ＋００１　２．Ｉ４０１Ｅ＋００２　３．３７８Ｅ＋ＯＯＩ　Ｏ，０ＯＯＥ＋ＯＯ０２，１６６Ｂ＋、００２Ｙ　＝　２．０００Ｂ　＋　００１Ｘ　Ｂｘ　Ｂｙ　Ｂｚ　Ｂｍｏｄ４．０ＯＯＥ＋００１　６．００Ｂ［！４００２　ｔ３ｏ５ｐ＋ｏｏｔ　Ｏ，ＱＯＯＥ＋ＯＯ０６，０２３Ｂ＋００２４．５００Ｅ＋ＯＯ１１，７６８Ｂ＋００２　３．４９８Ｂ＋００２　０．ＯＯＯ［！＋、０００　３，９２０１！＋００２５．０００Ｂ＋００１　−９．３６８Ｅ＋ＯＯ０２，１０７Ｅ＋００１　０．０ＯＯＥ＋ＯＯ０２，３０６［＋＋００１５．５００Ｂ＋００１　１．５３２Ｅ＋００２　−１．１４２Ｅ＋００２　０．０ＯＯＰ＋ＯＯ０１゜９１１Ｂ＋００２６．０００Ｂ＋００１　２．５５３Ｂ＋００２　−６．６０９Ｂ＋００１　０．０ＯＯＥ＋０００　２．６３８Ｅ＋００２６．５００Ｅ＋ＯＯ１２，７０７Ｂ＋００２　−２．８５３Ｅ＋ｏＯＯ０，０００Ｅ＋ＯＯ０２，７０７Ｂ＋００２７．０ＯＯＥ＋ＯＯ１２，５２０Ｂ＋００２　３．６２５Ｅ＋ＯＯＩ　０．０００Ｂ＋０００　２．５４６８＋００２７．５００［！＋ＯＯ１２，２５６Ｂ＋００２　５．５２９Ｅｊ００１　０．’０００１！＋ＯＯ０２，３２３Ｂ＋００２ｒυ 国際調査報告　Ｑｊ７／４Ｑ　Ｑｌ／ｆｌｌｉｎ＋、。

ＰＣＴ／ＧＢ　９３１０００５０フロントページの続き（８１）指定国　ＥＰ（ＡＴ、ＢＥ、ＣＨ，ＤＥ。

ＤＫ、ＥＳ、ＦＲ，ＧＢ、ＧＲ，ＩＥ、ＩＴ、ＬＵ、ＭＣ，ＮＬ、　ＰＴ、ＳＥ）、　ＣＡ、ＪＰ、　Ｎｏ、　ＵＳ（７２）発明者　マツクドゥーガル　イアン　リーチイギリス　オックソン　オーエックス８１テイーエル　チャールバリー　リーズハイツ　１６（７２）発明者　へンズリー　ディヴイッド　ジョンイギリス　オックソン　オーエックス１４４エイチワイ　ドレイトン　グラーヴエルレーン　１２　ティリア　（番地なし）

Claims

【特許請求の範囲】

１．ＮＭＲ実験を行うことができるのに十分に一様な作用領域内に磁場を発生させる被覆永久磁石と、磁石をまわりに配置した経路に沿って岩芯を搬送する手段とを備えており、岩芯は磁場の作用領域を通り、作用領域にある岩芯の部分についてＮＭＲ実験を行う手段を備えていることを特徴とする岩芯の特性を監視する装置。
２．磁石は箱形状を有していることを特徴とする請求項１に記載の装置。
３．磁石は磁場を鞍状分布で発生させることを特徴とする請求項２に記載の装置。
４．磁石はＵ字形またはＸ字形を有していることを特徴とする請求項１に記載の装置。
５．組立体の寸法は下記式（Ｌｂ／Ｌｍ）（Ｂｒ／２Ｂ■）（上記式中、Ｌｂはアーム間の隙間の長さであり、Ｌｍは磁石の長さであり、Ｂｒ磁石の残留磁場であり、Ｂ■は隙間における磁場である）が成立するように選択されることを特徴とする請求項４に記載の装置。
６．岩芯を搬送する手段はコンベヤベルトよりなることを特徴とする請求項１ないし５のうちのいずれかに記載の装置。